热传导真空计的测量范围
1、压力测量下限
在低压力下(λ ≥r2)，气体热传导散失的热量Qg与压力p有关；而热丝引线热传导和热辐射散失的热量QL、Qr与压力无直接关系(可能有一些次级效应)。当压力p更低时(λ》r2)Qg变小，并引起热丝温度变化，如果这种变化已无法从噪声中检测出来，则此压力即是测量的下限。此时热丝的平衡温度T1主要决定于QL和Qr。一般的热传导真空计的测量下限为10-1～10-2 Pa。
为了扩展热传导真空计的测量下限，必须提高Qg并设法降低QL和Qr。根据式(4-1)，选用细而长的热丝，或选用λL小的热丝材料，均能降低 QL。但选择热丝材料时，还必须考虑机械强度、电阻温度特性、热稳定性和化学稳定性等因素。
根据式(4-2)，为了降低Qr，应选用表面全辐射系数ε1小的材料作热丝，而管壁内表面的全辐射系数ε2愈大愈好。同时还要综合考虑其他一些因素，如T1、T2、r1及L等对Qg的影响。
选用适应系数α1大的材料或通过对材料表面进行处理的方法提高 α1，均可提高 Qg。但考虑到热丝的机械强度等因素，提高α1是有限的。
增大L既能提高Qg又可降低QL；增大r2或提高温差，虽然能增大Qg，但与降低QL和Qr有矛盾，须折中考虑。由于Qr与温度呈四次方的关系，所以增大温度时，Qr比Qg增大得更快。为便于综合考虑，可假设ε1 =ε2，则有
根据式(4-7)，选用足够低的T2和不太高的T1值，可提高Qg/Qr。将管壳浸于冷剂中可使T2大大降低，但使用时既不方便也不经济，还有可能出现被测气体凝结等现象，故一般情况很少采用。真空技术网(http://www.chvacuum.com/)认为实用的热传导真空计规管温度T2 =T0(室温)，热丝温度T1通常取100～ 200℃。
2、压力测量上限
根据圆筒系统热传导的理论，对于热丝半径r1远小于管壳半径r2的圆筒系统，当λ≥r1时，其热传导与压力有关。真空技术网(http://www.chvacuum.com/)认为这主要是由于在r1《r2的情况下，分子碰撞管壁的几率远大于碰撞热丝的几率，故气体温度近似等于管壁温度 T2。只是在离热丝较近的距离内，气体温度才有剧变。
如果压力再高，以至于λ<r1时，则碰撞热丝返回的分子，在其第一个自由程所碰撞的分子将是“热”的，此时，它必须经过多次碰撞才能丧失其偏高的热量。因此，对应于λ =r1的压力就是热传导真空计压力测量上限的理论值。实际的压力测量上限与规管结构和测量线路有关，可采取措施扩展压力测量上限。其办法包括：适当提高热丝的工作温度；采用细而短的热丝；利用热对流现象等。采用这些方法后，压力测量上限可延伸至103～104Pa，甚至可达0.1MPa。
