论真空介电常数的本质
本文通过真空背景温度，定义了真空背景周期。并从理论上指出，真空介电常数等于真空背景周期的二分之一。同时，真空电阻率应为1。
一、定义真空背景周期
我们知道，真空环境下的温度为T=2.725开。其乘上玻尔兹曼常数K即可表示真空中微粒的平均能量。由于KT表势能，hυ也表势能。其中，h为普朗克常数，υ表频率。
又由于频率υ为周期t的倒数，故有
hυ=KT⇒h/t=KT⇒t=h/KT
把h=6.626×10-34，K=1.3807×10-23，T=2.725代进去，得：t=h/KT=1.762×10-11(秒)。
真空技术网(www.chvacuum.com)暂把这个周期称为真空背景周期。它表示在真空背景温度下微粒的平均运动周期。
二、真空介电常数的本质
物理上，真空介电常数是一个重要常数，用 ε0表示。
我们假设一正一负两电荷(电量为e)在相距距离为r的地方“静止”。其势能为：
应指出，两电荷“静止”不代表其绝对静止，它们也在真空背景温度下悄悄运动。这个运动可看成简谐运动(也可用圆周运动来描述)，周期为t。因此，某个电荷要产生电流I，且I=e/t。
由于电荷运动其电场也跟着变化(指空间静止某点的电场强度变化)，又位移电流的本质是变化电场，所以这种变化的电场就会在两电荷之间传递，形成电流。此处的位移电流周期也为t，大小也为I=e/t。因为位移电流的表述式可写为：
这里，E为电场强度，S为截面积，∫S为面积分。
式子右边的积分可等电量Q，因此此式仍满足I=dQ/dt的关系。而这里I=e/t是从I=dQ/dt定义式推出，因此，I=e/t，可表示这里的位移电流在空间分布的大小。
我们再根据相对性原理得出，任何物理规律都有相同的数学表达式，因此，某电流所受的电压(或电势)e/ε04πr 也应满足欧姆定律U=IR，U为电压，R为电阻。
又：R=ρl/s
其中，ρ为电阻率，l为电流长度，s为截面积。对两点电荷来说，l=r，s=2πr2，因为位移电流的长度即为两电荷间距离。应注意的是，截面似乎应是球面积4πr2，但其实不是。我们可作这样分析：假设左边电荷带正电，右边电荷带负电，又假设右边负电荷不存在时，左边正电荷的电场线是以球面积发散，我们把这个球面分为左、右两个半球面。当右边有了负电荷时，正电荷的电场线应该几乎全部向右边半球指向(因为正电荷指向左边的电场线，这时也会受负电荷影响，也会迂回向右指向)，又由于位移电流是变化电场，那么变化电场这种电流就几乎全集中在右边半球，而左边半球几乎无电流，那么左边半球面对电阻就应无贡献。因此，正电荷的电阻就应取右边半球，其截面为半个球面，即2πr2(当然，也可用其它方法分析，结论一样)。
我们又知道，根据量子力学观点，导体的电阻是由其内部的杂质而引起，而对于真空来说，其中没杂质，因此，真空的电阻只有几何因素，没有物质结构因素(电阻率)，或者说真空没有电阻率这个概念，真空的电阻率可看作1，没有转化系数。对于两点电荷来说，其位移电流的电阻为：
这和实验值 ε0=8.85×10-12相比较，基本相符。说明了推导的可行性。
真空介电常数本质上应是时间的量纲。
小结
前面所述，可能真空电阻率取1这一点，较难理解，我们这里也可这样说明：真空电阻率肯定是一个确定的数。我们若把真空电阻率取除1以外的任意数时，我们都不能用理论或逻辑推导计算出它，因为电阻率与物质结构有关，而真空没有物质结构，它的存在没有道理。所以，真空的电阻率只能取1。
另外，本文计算真空介电常数时，理论值和实验值有大约有1/200的误差，这时由于：如正电荷的电场线在负电荷存在时还是有少量的向左边半球指向，考虑上这个因素，前面的计算值只能比实验值稍小。但文中所述道理却是成立的。所以，误差也可修正。读者可判断这方面。关于说明真空介电常数的本质，作者是有把握的，这些有很多应用，如分析霍耳电阻。读者可进行思考。具体内容本文就不叙述了。
